1. Техническое задание
В полой трубе прямоугольного сечения (рис. 1) с идеально проводящими стенками создано монохроматическое электромагнитное поле. Труба заполнена однородной изотропной средой без потерь, абсолютные диэлектрическая и магнитная проницаемости равны и соответственно. Известно, что комплексная амплитуда вектора напряжённости электрического поля равна:
, где
, , ,
- частота электромагниных колебаний
- длина волны, распространяющейся в однородной изотропной непроводящей среде с параметрами и ;
- скорость света в этой среде.
Исходные данные:
№ вар |
В/м |
A см |
B см |
, ГГц |
, ГГц |
||||
1 |
44 |
2,1 |
1 |
6 |
5 |
1,00 |
5,5 |
3,0 |
Рис. 1
2. Пользуясь уравнениями Максвелла, определим комплексные амплитуды составляющих вектора
Введение:
Для изучения электромагнитного поля необходимо, прежде всего, описать его, определив все составляющие векторов электрической и магнитной напряжённостей. Впоследствии мы будем использовать полученные в этом пункте выражения, для того чтобы изучить свойства поля.
Исходя из технического задания, запишем выражения для комплексных амплитуд составляющих вектора , полагая, что множитель единичного вектора является комплексной амплитудой иксовой составляющей , множитель является комплексной амплитудой игрековой составляющей , а множитель является комплексной амплитудой зетовой составляющей . Таким образом, получим:
(1)
(2)
(3)
Воспользуемся вторым уравнением Максвелла в комплексной форме:
, где = [источник 1, стр.33](4)
Найдем [источник 2, стр.16]:
(5)
Выразим комплексную амплитуду вектора из второго уравнения Максвелла:
Спроектируем полученное равенство на оси координат:
(6)
Подставим проекции ротора из формулы (5) в формулы (6):
(7)
Найдём выражения для частных производных составляющих комплексной амплитуды вектора по соответствующим координатам:
Подставим полученные выражения в выражения для составляющих вектора (7):
Упростив вышеследующие выражения, получим итоговые выражения для комплексных амплитуд составляющих вектора : (8)
(9)
(10)
3. Определим диапазон частот, в котором - действительное число, т.е. рассматриваемое поле - бегущая волна
По условию задачи . Значит, будет действительным в случае, если , т.е. при см.
Этому диапазону длин волн соответствует диапазон частот:
,
где Гц.
3 ГГц < 4.14 ГГц < 5.5 ГГц
Если частота волны не принадлежит рассчитанному диапазону частот, то является мнимой величиной. Для этого случая произведем замену: , для учета того факта, при этом ,
4. Выражения для мгновенных значений всех составляющих векторов
Запишем выражения для мгновенных значений составляющих векторов поля и для двух случаев:
а) когда больше критической частоты, найденной в п.3;
б) когда меньше этой частоты.
Для получения выражений для мгновенных значений составляющих векторов поля необходимо помножить их комплексные амплитуды на выражение и выделить действительную часть.
В первом случае выражения для комплексных амплитуд составляющих используются без изменений. Во втором случае необходимо произвести замену, описанную в пункте 2.
Тогда для случая а), используя равенства (1), (2), (3) и (8), (9), (10), получим выражения:
а для случая б) мы вводим описанную в п.3 замену: . Выражения будут иметь вид:
5. Расчет и построение графиков зависимостей амплитуд составляющих векторов поля от координат x, y, z
Построим графики амплитуд составляющих векторов поля в сечении z=z0 от координаты x при y=0,5b в интервале и от координаты y при x=0,2a в интервале , а также зависимоcти тех же составляющих от координаты z вдоль линии x=0,2a; y=0,2b в интервале на частотах и (см. исходные данные).
Для наглядности построений вычислим соответствующие постоянные множители в выражениях для амплитуд составляющих векторов поля для каждого вида зависимости в отдельности. Для этого подставим соответствующие значения постоянных величин в данные выражения:
1) z=z0; y=0,5b; ; , полученные выражения нужны для построения графиков зависимостей амплитуд составляющих векторов поля от координаты x при условии, что рассматриваемое поле - бегущая волна. Используемая нами f лежит в диапазоне частот больше критической, поэтому мы используем выражения из п.4а):
, В/м
, В/м
, В/м
, А/м
0, А/м
, А/м
2) z=z0; y=0,5b; ; , полученные выражения нужны для построения графиков зависимостей амплитуд составляющих векторов поля от координаты x при условии, что рассматриваемое поле не является бегущей волной. Используемая нами f лежит в диапазоне частот меньше критической, поэтому мы используем выражения из п.4б):
0, В/м
, В/м
, В/м
, А/м
0, А/м
, А/м
3) z=z0; x=0,2a; ; , полученные выражения нужны для построения графиков зависимостей амплитуд составляющих векторов поля от координаты y при условии, что рассматриваемое поле - бегущая волна. Используемая нами f лежит в диапазоне частот больше критической, поэтому мы используем выражения из п.4а):
, В/м
, В/м
, В/м
, А/м
, А/м
, А/м
4) z=z0; x=0,2a; ; , полученные выражения нужны для построения графиков зависимостей амплитуд составляющих векторов поля от координаты y при условии, что рассматриваемое поле не является бегущей волной. Используемая нами f лежит в диапазоне частот меньше критической, поэтому мы используем выражения из п.4б):
, В/м
, В/м
, В/м
, А/м
, А/м
, А/м
5) x=0,2a; y=0,2b; ; , полученные выражения нужны для построения графиков зависимостей амплитуд составляющих векторов поля от координаты z при условии, что рассматриваемое поле - бегущая волна. Используемая нами f лежит в диапазоне частот больше критической, поэтому мы используем выражения из п.4а):
, В/м
, В/м
, В/м
, А/м
, А/м
, А/м
6) x=0,2a; y=0,2b; ; , полученные выражения нужны для построения графиков зависимостей амплитуд составляющих векторов поля от координаты z при условии, что рассматриваемое поле не является бегущей волной. Используемая нами f лежит в диапазоне частот меньше критической, поэтому мы используем выражения из п.4б):
, В/м
, В/м
, В/м
, А/м
, А/м
, А/м
В выражениях пп. 1, 3, 5 м, рад/с, z0=0.114 м, , а в пп. 2, 4, 6 м, рад/с, z0=0.114 м и Нп/м.
Зависимости, полученные в данном пункте работы, были запрограммированы в математическом пакете MathCad 14, где был проведен поточечный расчет и построение соответствующих графиков, приведенных на рис. 2-13.
Рис. 2 (п. 5.1)
Рис. 3 (п.5.1)
Рис. 4 (п. 5.2)
Рис. 5 (п. 5.2)
Рис. 6 (п. 5.3)
Рис. 7 (п. 5.3)
Рис. 8 (п. 5.4)
Рис. 9 (п. 5.4)
Рис. 10 (п. 5.5)
Рис. 11 (п. 5.5)
Рис. 12 (п. 5.6)
Рис. 13 (п. 5.6)
- 1. Техническое задание
- 6. Проверка выполнения граничных условий
- 8. Определение выражений для комплексного вектора Пойнтинга, среднее за период значение плотности потока энергии, амплитуда плотности реактивного потока энергии
- 10. Определение фазовой скорости и скорости распространения энергии. Расчет и построение графиков их зависимостей от частоты
- 11. Определение коэффициента затухания волны
- 13. Определение типа волны, распространяющейся в волноводе, структура силовых линий электрического и магнитного полей этой волны, структура силовых линий плотности поверхностного тока проводимости, протекающего по стенкам волновода
- Вывод
- Распределение полей в прямоугольном волноводе.
- Работа № 1 структура электромагнитного поля в волноводе
- Лабораторная работа №3 исследование электромагнитных волн в прямоугольном волноводе
- Исследование электромагнитного поля в прямоугольном волноводе Цель работы :
- Структура электромагнитного поля в прямоугольном резонаторе
- Электромагнитное поле в прямоугольном волноводе