3.3. Вольт-амперная характеристика p-n перехода

Зависимость тока через переход Iот приложенного к нему напряженияU, выраженная графически, называетсявольт-амперной характеристикой (ВАХ). Пример характерной ВАХp-nперехода приведен на рис. 6.

Теоретический анализ рассмотренных выше явлений в p-nпереходе в равновесном и неравновесном состояниях приводит к аналитическому выражению ВАХ:

, (8)

где I₀– ток, обусловленный дрейфом неосновных носителей заряда, = kT/e₀– термический потенциал, (e₀ – заряд электрона). При комнатной температуре (T ≈ 300 К) ≈ 0,025 В. Приведенная формула хорошо описывает участки 1 и 2 ВАХ, указанные на рис. 6.

При прямом напряжении (участок 1), когда U > 0,1 В, токIвозрастает по экспоненте и может превышать значениеI₀на много порядков. Этот токI, обусловленный при прямом включении основными носителями, может достигать больших значений, т. к. основных носителей заряда в областях n иpмного.

При обратном включении (участок 2) ток быстро достигает значения, равногоI₀. При определенной температуре токI₀– величина постоянная, зависящая только от концентрации неосновных носителейn_p и p_n. Значение последних определяется только температурой полупроводника, поэтому токI₀называют тепловым током.

Участки 1 и 2 ВАХ иллюстрируют важнейшее свойство p-n перехода – его одностороннюю проводимость. Сопротивление p-n перехода в прямом направлении мало (порядка 10 Ом), а в обратном направлении – велико (10⁵– 10⁶Ом).

Рис. 6. p-n переход:

а) вольт-амперная характеристика;

б) эквивалентная схема

Пробои p-n перехода. При дальнейшем увеличении обратного напряжения происходит резкое увеличение тока через переход –пробойp-nперехода (участок 3 на графике ВАХ). Существуют три основных вида пробоя:туннельный,лавинный (электрический) итепловой.

Туннельный пробойсвязан стуннельным эффектом– переходом электронов сквозь потенциальный барьер без изменения энергии.

Лавинный пробойсвязан с образованием лавины носителей заряда под действием сильного электрического поля, в котором носители на длине свободного пробега приобретают энергию, достаточную для образования новых электронно-дырочных пар путем ударной ионизации атомов полупроводника. Туннельный и лавинный пробои не сопровождаются разрушениемp-nперехода.

Тепловой пробойвозникает из-за перегреваp-nперехода или отдельного его участка. При этом происходит интенсивная генерация пар электрон – дырка. Ток увеличивается, вызывая дальнейший разогрев перехода. Этот процесс, также лавинообразный, завершается расплавлением перегретого участкаp-nперехода и выходом прибора из строя (4 на графике ВАХ).

Емкость p-n перехода. Наличие при обратном включенииp-nперехода (участок 2 на графике ВАХ) слоя, обедненного подвижными носителями заряда, и зависимость толщины этого слоя от величины обратного напряженияU_ОБР свидетельствуют о присущей переходу электрической емкости, называемойбарьерной. Ее величина аппроксимируется выражением

С_БАР (U _ОБР) = С_БАР(0) / (1– U _ОБР / ₀)^m, (9)

где m =0.3÷0.5.

При прямом включении p-nперехода существенной становитсядиффузионнаяемкостьС_ДФ, обусловленная изменением заряда неосновных носителей, происходящей в результате их диффузии.

Все участки вольт-амперной характеристики рассмотренного p-nперехода находят применение при создании полупроводниковых приборов, выполняющих те или иные функции. Участок ВАХp-nперехода, используемый в конкретном случае, называется рабочим. Эквивалентная схема реальногоp-nперехода, учитывающая безынерционную модель перехода, емкостьС =С_БАР +С_ДФи сопротивление базыR_Б, представлены на рис. 6б.

Переходные процессы в p-n переходе. Электронно-дырочный переход часто используется в импульсном режиме, когда полярность и величина внешнего напряжения меняются скачкообразно, а длительности импульсов малы. При этом проявляется инерционностьp-nперехода. Если установление прямого напряжения –отпирание p-nперехода – из-за большого токаI_ПРпроисходит быстро, то переключениеp-nперехода обратным напряжением – егозапирание – происходит с задержкой, обусловленной, главным образом, рассасыванием неосновных носителей заряда, накопленных в переходе при протекании прямого тока.