12. График напряжений и токов в гвв. Физические процессы в схеме гвв.

Переменная составляющая Ia, проходя через контур, создает на нем падение напряжения u_a= I_a1 R_œ cos wt = U_a cos wt. Вследсвие усилительных свойств лампы напряжение Uвых=Uа будет намного больше подведенного к сетке напряжения возбуждения. Мощность в контуре будет так же больше мощности колебаний поданных на вход генератора. Т.е. в процессе работы ГВВ происходит усиление ко входу колебаний по мощности.

12. Дискретизация сигналов во времени. Теорема Котельникова.

Некоторые из непрерывных сигналов имеют ограниченный спектр. Для таких сигналов справедлива теорема Котельникова: непрерывный сигнал с ограниченным спектром полностью определяется своими значениями в дискретные моменты времени, отстоящими друг от друга на время , гдеF_в – верхняя граничная частота спектра сигнала; t – интервал дискретизации по времени.

На основе теоремы Котельникова непрерывный сигнал с ограниченным спектром может быть передан путем передачи его мгновенных значений, отсчитываемых в дискретные моменты времени – дискретных отсчетов, т. е. фактически задача сводится к передаче последовательности чисел.

Эта теорема указывает следующие условия:

а) спектр передаваемого сигнала должен быть ограничен верхней граничной частотой F_в;

б) частота следствия импульсов – отсчетов или частота дискретизации F_g.

F_g

Если истинное мгновенное значение сигнала U(t), подлежащее передаче, попадает между разрешенными значениями, то амплитуда передаваемого импульса принимается равной разрешенному значению, являющемуся ближайшим, к истинному. Такое преобразование называется квантованием, совокупность разрешенных значений амплитуд передаваемых импульсов – шкалой квантования, а интервал между соседними разрешенными значениями – шагом квантования.

Билет 13