1.2.1.Фазова затримка

Розглянемо деяку хвилю загального вигляду, що поступає до площини (див. рис. 1.2.1). Встановимо, яка різниця фаз виникає при подальшому розповсюдженні хвилі до площини з точок та . Хід променів з цих точок до точок та площини , зображений кривими та відповідно. В загальному випадку коефіцієнт заломлення середовища, в якому розповсюджується хвиля є функцією трьох координат

Тоді набіг фази вздовж траси розповсюдження описується виразом:

(1.2.1)

д е .

У випадку коли (1.2.1) трансформується до вигляду:

(1.2.2)

де – так звана оптична довжина.

Рис. 1.2.1